Fizyka

Program pozwala obserwować wynik nakładania się dwóch poprzecznych fal harmonicznych danych równaniami: y1 = A1sin(k1x – 1t) oraz y2 = A2sin(k2x – 2t ), gdzie k jest tzw. liczbę falową równą k = 2/, a  częstością  = 2/T = 2f. Za pomocą odpowiednich suwaków można zmieniać stosunek amplitud A2/A1 interferujących fal oraz ich różnicę faz . Dobierając te parametry możemy prześledzić jakie warunki muszą być spełnione np. dla maksymalnego wzmocnienia lub całkowitego wygaszenia się fal. Oprócz interferencji w przestrzeni (dodawanie fal o tej samej częstości) możemy prześledzić przypadek interferencji w czasie. Pojawia się ona gdy przez dany punkt w przestrzeni przebiegają w tym samym kierunku fale o trochę różnych częstotliwościach co możemy zrealizować w programie zmieniając suwakiem stosunek częstotliwości f2/f1. Mówimy, że mamy do czynienia z modulacją amplitudy AM (stosowana np. w odbiornikach radiowych). Dla fal dźwiękowych AM przejawia się jako zmiana głośności nazywana dudnieniami.

W przypadku drgań mechanicznych ciała w ośrodku, oprócz siły sprężystości F = -kx mamy do czynienia z siłą oporu ośrodka hamującą (tłumiącą) ruch cząstki. Siła oporu ma zwrot przeciwny do prędkości i w najprostszej postaci jest wprost proporcjonalna do prędkości Fop  v. Współczynnik proporcjonalności nazywany jest współczynnikiem tłumienia . W wyniku tłumienia otrzymujemy drgania okresowo zmienne tłumione postaci
x = Aexp(- t) cos(t). Amplituda takich drgań maleje wykładniczo z czasem. Również częstość drgań tłumionych  jest mniejsza od częstości drgań swobodnych 0;  = (02 2)1/2. Powyższe rozważania dotyczą przypadku "słabego tłumienia" tj.  < 0. W przeciwnym razie ruch nie jest już ruchem drgającym ale ruchem pełzającym (aperiodycznym).

Spis treści 1
Spis treści 2
Ilość stron: 1100

Spis treści

Ilość stron: 210

Spis treści

Ilość stron: 108

Ilość stron: 162